理想流体的特征

理想流体简介欧拉方程　　理想流体运动的基本方程欧拉方程.\x0d[1]　　欧拉方程是无粘流体的方程.这里的无粘流,不考虑粘性、热传导、质量扩散等扩散项.\x0d[2]基本概念　　综上可知理想流体是不考虑粘性、热传导、质量扩散等扩散特性的流体.\x0d编辑本段流体概念学术概念　　流体是液体和气体的总称,是由大量的、不断地作热运动而且无固定平衡位置的分子构成的,它的基本特征是没有一定的形状和具有流动性.\x0d基本讲解　　流体都有一定的可压缩性,液体可压缩性很小,而气体的可压缩性较大,在流体的形状改变时,流体各层之间也存在一定的运动阻力（即粘滞性）.欧拉方程考虑的流体是理想流体.
理想流体指不可压缩、不计粘性（粘度为零）的流体。

由于流体中存在着粘性，流体的一部分机械能将不可逆地转化为热能，并使流体流动出现许多复杂现象，例如边界层效应、摩阻效应、非牛顿流动效应等。自然界中各种真实流体都是粘性流体。有些流体粘性很小（例如水、空气），有些则很大（例如甘油、油漆、蜂蜜）。

当流体粘度很小而相对滑动速度又不大时，粘性应力是很小的，即可近似看成理想流体。理想流体一般也不存在热传导和扩散效血。

实际上，理想流体在自然界中是不存在的，它只是真实流体的一种近似模型。但是，在分析和研究许多流体流动时，采用理想流体模型能使流动问题简化，又不会失去流动的主要特性并能相当准确地反映客观实际流动，所以这种模型具有重要的使用价值。

扩展资料

流体具有易流动性，可压缩性，黏性。由大量的、不断地作热运动而且无固定平衡位置的分子构成的流体，都有一定的可压缩性，液体可压缩性很小，而气体的可压缩性较大，在流体的形状改变时，流体各层之间也存在一定的运动阻力（即粘滞性）。

根据流体粘滞性的差别，可将流体分为两大类，即理想流体和实际流体。

自然界中的实际流体都是具有粘性，所以实际流体又称粘性流体，是指流体质点间可流层间因相对运动而产生摩擦力而反抗相对运动的性质。

粘性流体存在粘性应力。流体由大量分子所组成。相邻两层流体作相对滑动或剪切变形时，由于流体分子间的相互作用，会在相反方向上产生阻止流体相对滑动或剪切变形的剪应力，称为粘性应力。实验证明，粘性应力和粘性系数（即粘度）及相对滑动速度有关（见牛顿流体）。

可忽略粘性效应的流体称为理想流体，它是人们为研究流体的运动和状态而引入的一个理想模型。

理想流体运动的基本方程欧拉方程.\x0d[1]　　欧拉方程是无粘流体的方程.这里的无粘流,不考虑粘性、热传导、质量扩散等扩散项.\x0d[2]基本概念　　综上可知理想流体是不考虑粘性、热传导、质量扩散等扩散特性的流体.\x0d编辑本段流体概念学术概念　　流体是液体和气体的总称,是由大量的、不断地作热运动而且无固定平衡位置的分子构成的,它的基本特征是没有一定的形状和具有流动性.\x0d基本讲解　　流体都有一定的可压缩性,液体可压缩性很小,而气体的可压缩性较大,在流体的形状改变时,流体各层之间也存在一定的运动阻力（即粘滞性）.欧拉方程考虑的流体是理想流体.

由于流体中存在着粘性，流体的一部分机械能将不可逆地转化为热能，并使流体流动出现许多复杂现象，例如边界层效应、摩阻效应、非牛顿流动效应等。自然界中各种真实流体都是粘性流体。有些流体粘性很小（例如水、空气），有些则很大（例如甘油、油漆、蜂蜜）。

当流体粘度很小而相对滑动速度又不大时，粘性应力是很小的，即可近似看成理想流体。理想流体一般也不存在热传导和扩散效血。

实际上，理想流体在自然界中是不存在的，它只是真实流体的一种近似模型。但是，在分析和研究许多流体流动时，采用理想流体模型能使流动问题简化，又不会失去流动的主要特性并能相当准确地反映客观实际流动，所以这种模型具有重要的使用价值。

理想流体通常定义为没有摩擦的流体，也称无粘性流体，是流体力学中引入的一个重要的假设模型

虽然实际工程中，理想流体并不存在，但是这种理论模型却有重大理论和实用价值。因为有些问题，粘性并不起重大作用，忽略粘性可以容易的分析其力学关系，且由此所得到的结果也与实际出入并不大。因此当粘性不起作用或不起主要作用时，可以提出理想流体模型的假设，从而使问题简化，得出流体运动的一些基本规律
所谓理想流体，是指不考虑黏性的流体，即无黏性流体。理想流体实际上是不存在的，它只是一种简化的力学模型。
在大学物理的知识体系中, 很多教材都对流体力学进行介绍, 其中理想流体模型同质点、刚体等一样是一个非常重要的物理近似模型, 但在一些大学物理的课本中, 由于流体力学介绍的知识点主要是围绕不可压缩理想流体模型展开的，故往往将理想流体定义为完全不可压缩的无粘滞性的流体。但从概念上说, 流体力学分类中本就有可压缩理想流体和不可压理想流体之分，大学课本中的这一定义其实并没有给出理想流体模型的本质内涵。
理想流体
流体力学中，描述流体运动的动力学方程有欧拉流体力学方程, 纳维-斯托克斯方程方程等。其中欧拉方程被用来描述理想流体的运动行为，故也称理想流体方程。理想流体是流体理论中一个理想极限模型, 其定义为运动过程中可以忽略粘滞和热传导效应的流体，按照可压缩性又可进一步分为可压缩理想流体模型和不可压缩理想流体模型。
总之，理想流体模型就是忽略了扩散、粘性、热传导效应的流体模型。
应用
在有些问题，如流体流动在远离固体表面时，黏性不起（主要）作用，可以忽略黏性的影响，所以流动分析大为简化，容易得出一些规律。所得的规律，对于某些黏性影响很小的流体，能够较好地符合实际；对于黏性影响不能忽略的流体，则可通过实验加以修正。这种考虑黏性的流体称为黏性流体

理想流体的特征是什么
在物理学中，理想流体（英文：ideal fluid）指的是能完全被其在静止坐标系下的密度和各向同性压强p所描述的流体。

实际流体具有黏性，包含（同时也传导）热量。而理想流体，作为一个理想的模型，则忽略了这些可能性。换句话说，理想流体没有剪应力、黏度和热传导等性质。

在空间取正的号差的张量记号中，理想流体的应力-能量

理想流体理论承认拉格朗日公式，这也使得在场论中应用的一些技巧，特别是量子化，可以应用于流体。这一公式可以被推广，但不幸的是，推广后的公式无法处理热传导和各向异性压强的问题。

理想流体常被用于描述广义相对论中质量的理想化分布，例如恒星的内部以及各向同性宇宙。在后者中，理想流体的状态方程可以被用于弗里德曼-勒梅特-罗伯逊-沃尔克度规中以描述宇宙的演化。

对液体和气体的研究就是流体力学的内容。流体力学所研究的现象具有宏观性质，所以在流体力学中可以把流体看作连续的介质。当我们说到流体的体积微元，是指它与物体的体积相比足够小，但其中又含有数目及多的分子。

采用欧拉表示法，即给出流体的速度分布函数 [公式] . 该函数是关于坐标和时间的函数，即在时刻 t 时，任意给定点 (x, y, z) 处的速度，而不是随时间在空间流动的体积元的速度。

连续性方程

考虑空间某区域 [公式] , 该区域内单位质量为 [公式] , 则区域内流体质量为 [公式] , 区域表面的流速为 [公式] , 表面微元为 [公式] , 其方向以指向区域外为正，则单位时间内面积元上流出的质量为 [公式] . 因此有

由高斯公式，将右边曲面积分转化为体积积

带入

由于该方程对任意区域都成立，因此

将 [称为质量流密度，其方向与流动方向一致。也可展开上

以上，就是流体的连续性方程。

欧拉方程

作用于流体微元的力可以分为两类：体积力和表面力。体积力是作用在所有质点上的力，如重力，电磁力等；表面力是只作用在所分出流体侧面的力，如流体压力，摩擦力等。 作用在单位面积上的表面力称为应力。

考虑流体某点处的应力情况，取该点附近一小面积元 [公式] , 该面积上所受作用力为 [公式] , 定义该点处的应力为

设想从流体中划出某个区域，它是由流体组成的。作用在这部分上流体的合力等于其边界的应力积分[公式] , 将其转化为体积积分

其中，符号表示表面力通常为压力。由此可见，任何流体微元 [公式] 都受到周围流体对它的作用力。单位体积流体上的作用力为 [公式] . 对流体微元，其运动方程可表示为

任意一给定流体微元，在 [公式] 时间内的速度变化 [公式] 由两部分组成：一部分是该空间固定点在 [公式] 时间内的速度变化，另一个是在同一瞬间相距 [公式] 两点的流体速度差。所以 [公式] 可表示为

右边第二项可合并为 [公式] , 两边同时除以 [公式] ,代入方程得：

该方程即为欧拉方程，是基本的流体力学方程之一。

若流体处于重力场中，则单位体积的任何流体还要受到 [公式] 的作用力, [公式] 是重力加速度。这个力应当加在方程右边，方程形式上从而变为

理想流体简介欧拉方程　　理想流体运动的基本方程欧拉方程。 [1]　　欧拉方程是无粘流体的方程。这里的无粘流，不考虑粘性、热传导、质量扩散等扩散项。 [2]基本概念　　综上可知理想流体是不考虑粘性、热传导、质量扩散等扩散特性的流体。 编辑本段流体概念学术概念　　流体是液体和气体的总称，是由大量的、不断地作热运动而且无固定平衡位置的分子构成的，它的基本特征是没有一定的形状和具有流动性。 基本讲解　　流体都有一定的可压缩性，液体可压缩性很小，而气体的可压缩性较大，在流体的形状改变时，流体各层之间也存在一定的运动阻力（即粘滞性）。欧拉方程考虑的流体是理想流体。
​根据牛顿内摩擦定律，当流体黏滞性很小或相对运动的速度不大时，流体的切应力就很小，在这种情况下可以忽略黏滞性对流体运动的影响，而把实际流体运动视为理想流体运动。实际上，并不存在理想流体，即使像水和空气这样黏滞性较小的流体，在有些流区，如固体边界附近，其黏滞性也是不能忽略的。